现代电子设备对电源的作业效率和体积以及安全要求越来越高，在开关电源中决议作业效率和体积以及安全要求的许多要素，底子上都与开关变压器有关，而与开关变压器技能功能相关最大的要算是变压器的铁芯资料。变压器的铁芯资料的磁滞损耗和涡流损耗巨细是决议变压器的铁芯资料技能功能好坏的最重要要素。因而，对变压器的铁芯资料进行磁滞回线丈量是必要的。
开关电源变压器的铁心磁滞回线的丈量：
变压器的铁芯一般都选用铁磁资料，铁磁资料除了具有高的磁导率外，另一重要的磁性特色便是铁磁资料在磁化进程中，磁通密度B与磁场强度H相差一个相位，这个特性称为磁滞现象。因而，当变压器的铁芯被交变磁场磁化时，变压器的铁芯的磁化曲线也称磁滞回线。磁滞回线是介质内部磁场强度H和磁通密度B的联系曲线，经过测验变压器铁芯的磁滞回线，很简略就能够看出变压器的铁芯资料的首要电气功能。
要对铁磁资料的磁滞回线的参数进行严厉测验是比较费事的，不过用示波器显现磁滞回线则比较简洁。图2-15是用示波器丈量变压器铁芯磁滞回线的原理图。在图2-15中，变压器T1为信号源，经过K1挑选变压器T1次级线圈的抽头就能够改动信号源的电压输出;T2为待测变压器样品，Dp为示波器;R1、R2、R3、R4为显现磁场强度H的取样电阻，取样电压u1作为示波器X轴偏转显现输入电压，经过K2能够挑选取样电压输出，然后能够改动示波器X轴偏转显现的宽度;电阻R和电容C为积分电路，积分电压u2由电容C两头输出，作为示波器Y轴偏转显现输入电压，以显现磁通密度B。
下面咱们来具体剖析图2-15的作业原理。依据安培环路规律：磁场强度矢量沿恣意闭合途径一周的线积分，等于穿过闭合途径所围住面积的电流代数和。以及磁路的克希霍夫规律：在磁场回路中，任一绕行方向上磁通势NI（N为线圈匝数，I为电流强度）的代数和恒等于磁压降 Hili（ Hi为磁场强度， li为磁路中磁场强度为Hi 的均匀长度）的代数和。设流过变压器T2初级线圈的励磁电流为i1，则可求得样品变压器铁芯中的磁化场强为：
H = N1i1/l （2-32）
式中： l为变压器样品铁芯的均匀磁路长度。设R1的端电压为u1，则可得：
i1 = u1/R1 （2-33）
H = N1*u1/R1*l （2-34）
（2-34）式标明：在图2-15中，任一时刻取样电压u1均与磁场强度H成正比，因而，电压u1能够作为示波器X轴输入电压，用示波器的水平方历来显现磁场强度H。
咱们再来看怎样对磁通密度B进行显现。依据法拉第电磁感应规律，在交变磁场的效果下，变压器T2次级线圈中感应发生的电动势e2巨细为：
e2 =N2dΦ/dt =N2SdB/dt （2-35）
（2-35）式中，e2为变压器T2次级线圈发生的感应电动势，N2为变压器T2次级线圈的匝数， Φ为变压器铁芯中的磁通，S为变压器铁芯的有用导磁截面积。
磁通密度B能够经过对（2-35）式进行积分求得：
由（2-35）和（2-36）式能够看出，感应电动势是磁通密度对时刻的微分，那么磁通密度就应该是感应电动势对时刻的积分。因而，对磁通密度B进行显现有必要由一个积分电路组成。在图2-15中，RC电路正好有这种积分特性。
从原理上来说，只需RC积分电路输出电压的特性与磁场强度取样电路输出电压的特性（速率）底子共同的时分，磁滞回线的显现失真才会最小。那么u1电压的改变特性与u2电压的改变特性是否底子共同呢？为了简略和便于剖析，这儿咱们把输入电压看成是沟通脉冲方波，但关于正弦波电压仍是相同有用。
假如疏忽取样电阻R1两头的电压降u1，则加到变压器两头的电压e1为：
e1 ≈L1di1/dt （2-37）
由此能够求得流过变压器初级线圈的励磁电流为：
i1 = = +i1（0） ——输入电压为方波 （2-38）
（2-38）式中，e1为加到变压器T2初级线圈两头的电压（这儿为方波），或T1变压器次级线圈输出的电压（方波）;L1为变压器T2初级线圈的电感，i1（0）为时刻等于零时变压器T2初级线圈中的励磁电流。实践上，这儿的i1（0）要与积分电路中电容器C，在相一起刻对应的充电电压u2（0），所对应的磁通密度B（0），相互对应才有含义，由于它们之间存在相位差。
由（2-38）式能够看出，假如疏忽取样电阻R1两头的电压降u1，流过变压器T2初级线圈的励磁电流是一个线性电流，即：取样电阻R1的输出电压u1为锯齿波，正好与示波器X轴的扫描电压相对应。
咱们再来剖析RC积分电路的输出电压。假如疏忽电路损耗，则e2负载回路方程为：
e2 =N2SdB/dt = i2R+u2 （2-39）
（2-39）式中，i2为流过电阻R的电流，或电容器的充电电流，u2为电容C两头电压。与剖析变压器初级线圈中的励磁电流相同，假如把积分电路的时刻常数获得足够大，电阻的阻值也获得足够大，则在一个周期内电容两头的充电电压u2相对电阻的电压降是能够疏忽的。则（2-39）式能够改写为：
e2 ≈ i2R （2-40）
在任一时刻，电容C的充电电流为：
i2 = dq/dt=Cdu2/dt （2-41）
（2-41）式中，q为电容器充电堆集的电荷。因而，（2-40）又能够标明为：
e2 ≈ i2R =RCdu2/dt （2-42）
把（2-42）成果代入（2-36）能够求得：
B =R*C*u2/N2*S +B（0） （2-43）
（2-43）式中，B（0）为时刻等于零时T2变压器铁芯中的磁通密度。相同，B（0）要与同一时刻（即时刻等于零时）变压器T2初级线圈中的励磁电流i1（0）相互对应才有含义。实践上i1（0）与B（0）的值不可能一起为0，假如i1（0）和B（0）一起为0，示波器所显现的图形将是一条斜线（即抱负磁化曲线）。
由（2-43）式能够看出，磁通密度B的确是与积分电容C两头的电压u2成正比;也便是说，磁滞回线能够用u1和u2别离代表磁场强度H和磁通密度B经过示波器来进行显现。
别的，由（2-40）、（2-42）式能够看出，假如疏忽积分电容C两头的电压降u2，则对电容C充电的电流底子上能够看成是恒流，即：积分电容C两头的电压u2为锯齿波，正好与磁场强度取样电路输出电压u1的特性（速率）底子共同。假如在剖析进程中，取样电阻R1两头的电压降u1和积分电容C两头的电压降u2都不能疏忽;那么，取样电阻R1两头的电压降u1和积分电容C两头的电压u2也能够经过解一元二次微分方程来求得。
实践上用微分方程求解电感、电容的充放电进程，在第一章的内容中现已有过很具体的剖析，这儿禁绝备再重复。实践上，电压经过电阻对电感进行充电的进程，与电流经过电阻对电容充电的进程，是十分类似的，两者都是按指数办法上升，只不过前者改变的参量是电流，后者改变的参量是电压。只需两者的时刻常数底子共同，它们的改变曲率也将底子共同。因而，用u1和u2别离代表磁场强度H和磁通密度B在示波器上进行磁滞回线显现失真是很小的。电压经过电阻对电感进行充电的时刻常数τ=RL，电流经过电阻对电容进行充电的时刻常数τ=RC。
在图2-15中，开关K1是用来挑选输入电压起伏的，当K1挑选“1”的方位时，输入电压的起伏比较小，被测验样品的磁滞回线面积也比较小;当K1挑选“4”的方位时，输入电压的起伏比较大，被测验样品的磁滞回线面积也比较大。
图2-16是测验样品在输入不同起伏的电压时，对应不同磁滞回线的显现图。图2-16中，最外一条磁滞回线是对应开关K1挑选“4”的方位时，所显现的磁滞回线图形;而最内一条磁滞回线是对应开关K1挑选“1”的方位时，所显现的磁滞回线图形。开关K2是用来挑选显现图形水平宽度用的，变压器铁芯中的磁场强度以及磁通密度的巨细，与开关K2挑选的方位无关。当K2挑选“1”的方位时，显现图形的水平宽度最窄;当K2挑选“4”的方位时，显现图形的水平宽度最宽。别的，图2-16中的o-a初始磁化曲线，在实践丈量中是很难看得到的，由于它只能呈现一次，不会重复呈现。
从图2-16能够看出，当变压器铁芯中不存在磁化场时，H和B均为零，即图2-16中B～H曲线的坐标原点0。跟着磁场强度H的添加，磁通密度B也随之添加，但两者之间不是线性联系。当H添加到必定值时，B不再添加（或添加十分缓慢），这阐明该变压器铁芯的磁化已挨近饱满状况。一般人们都把Hm和Bm别离称为最大磁场强度和最大磁通密度（对应于图中a点）;而把Hs和Bs别离称为饱满磁场强度和磁通密度。
假如再使H逐步退到零，则与此一起B也逐步削减。但是H和B对应的曲线轨道并不沿原曲线轨道a-0回来，而是沿另一曲线下降到Br，这阐明当H下降为零时，铁磁物质中仍保存必定的磁性，这种现象称为磁滞，Br称为剩磁。将磁场反向，再逐步添加其强度，直到H=-Hc，磁通密度消失，这阐明要消除剩磁，有必要施加反向磁场Hc。Hc称为矫顽力。它的巨细反映铁磁资料坚持剩磁状况的才能。图2-16标明，当磁场按Hm→0→-Hc→-Hm→0→Hc→Hm次第改变时，B所阅历的相应改变为Bm→Br→0→-Bm→-Br→0→Bm。所以得到一条闭合的B～H曲线，称为磁滞回线。所以，当铁磁资料处于交变磁场中时（如变压器中的铁芯），它将沿磁滞回线重复被磁化→去磁→反向磁化→反向去磁。在此进程中要耗费额定的能量，并以热的方式从铁磁资猜中开释，这种损耗称为磁滞损耗。前面现已证明，磁滞损耗与磁滞回线所围面积成正比。
不同的磁场强度对应的最大磁通密度Bm和剩磁Br，以及磁矫顽力Hc的巨细都是不相同的，因而，不经过测验比较，很难界说某种铁磁资料各种参数的好坏。
图2-15电路还能够用来对变压器铁芯或铁磁资料进行退磁。办法是先把开关K1打到“4”的方位上，让变压器铁芯先充磁，然后，把开关K1由“4”方位逐一打到“3、2、1、0”的方位，最终磁场强度将为0，剩下磁通密度Br也底子为0。由于输入电压是沟通电压，因而退磁起点的相位是随机的。图2-17变压器铁芯或铁磁资料退磁时的路线图，在图2-17中是假定磁通密度和磁场强度都是从最大值（即a点）开端的。
趁便指出，用于测验磁滞回线的变压器铁芯样品最好是磁环，由于，一般的E型变压器铁芯多少会存在气隙;一般气隙的磁阻是铁磁资料磁阻的上万倍，因而，哪怕气隙的长度只需总磁路长度的万分之一，其对测验成果的影响也是十分大的。
别的，图2-15所示的测验电路不能用于对单激式变压器铁芯的磁化曲线进行测验，由于，输入电压为双极脉冲电压。如要对单激式变压器铁芯的磁化曲线进行测验，可在K1的电压输出端接一个整流二极管。
对单激式变压器铁芯的磁化曲线进行测验，在应用上是没有多大含义的，由于磁化曲线的面积相对双激式变压器铁芯的磁化曲线的面积十分小，因而，对单激式变压器铁芯的磁化曲线进行测验，倒不如用对双激式变压器铁芯的磁化曲线进行测验来替代。
开关电源变压器匝间短路的判别：
1、用一市电转12伏开关电源 在开关电源变压器高频低压输出侧焊出两根引线（便是没有进整流滤波前） 然后把没有整流滤波的高频输出侧串一个12V2W的小灯泡后接入要测验的开关变压器次级低压侧 假如接入后灯泡轻轻发红而不亮但短路测验变压器恣意一绕组后很亮 证明该开关变压器是好的，假如接入后底子不需求短路绕组灯泡就很亮证明该开关变压器存在匝间短路。
2、将开关变压器初级绕组上串一个10来微法的电容 然后将串好电容后的绕组接入数字万用表的电容丈量端，打电容丈量档位测出%&&&&&%容量， 再将开关变压器输出端恣意一绕组短接 测容量，假如两次丈量万用表显现的数字相同或差异不大，可判别为变压器短路 ，如两次丈量不同大 变压器正常。
3、在查看绕组电阻仍是通路的情况下，判别开关变压器的好坏，有四个办法：
1、代换法，用好的变压器代换实验。或用置疑坏的，装到其它电路上实验，得出判别；
2、用电压/电流瞬时法检测，一起丈量两只变压器，比照检测数据。在二次绕组用1.5V电池瞬时接入，丈量一次绕组的（感应）短路电流值；比照感应电流值严峻偏小的，变压器便是坏的。
3、改换两种丈量办法，如2办法，丈量得出感应电流值后，再穿绕一匝短路导线，丈量一次，两次丈量成果附近，判别变压器已坏。如第2次丈量值严峻偏小，阐明变压器是好的。
4、用电压振铃法测验好坏。需kHz级（记禁绝了）信号发生器一台和示波器一台，合作丈量，看其衰减波形，若在脉冲平顶期间，振动很快衰减，阐明变压器已坏。反之阐明是好的。需求测验者有必定的经历，对好的波形心中有数。
四种检测办法，都是使用变压器匝间短路后，电磁感应才能（电感特性）变差的原理来进行的。
