依据偏置电路方式，场效应管扩大电路的直流通路分为自给偏压电路和分压式偏置电路。
一、自给偏压电路
用N沟道结型场效应管组成的自给偏压电路如图Z0217所示。
自给偏压原理：在正常作业范围内，场效应管的栅极几乎不取电流，IG= 0，所以，UG = 0，当有IS = ID流过RS时，
必然会发生一个电压Us＝IsRs＝IdRs，然后有
UGS = UG- US= – IDRS
依托场效应管本身的电流ID 发生了栅极所需的负偏压，故称为自给偏压。
为了减小RS对扩大倍数的影响，在RS 两头并联了一个旁路电容 Cs。
预算静态作业点，由图Z0217所示电路的直流通路可得：
UGS = UG- US= – IDRSGS0223
UDS = ED – ID（RS + Rd） GS0224
结型场效应管的搬运特性可近似表明为：
中IDSS为饱满漏电流，VP为夹断电压。
联立求解GS0223～GS0225各式，便可求得静态作业点Q（ID，UGS，UDS）。
二、分压式偏置电路
因为参数IDSS ，VP 等与温度有关，因而，场效应管扩大电路也要设法安稳静态作业点。
实际上，自给偏压电路就具有必定的安稳Q点的才能。例如：温度升高使ID添加时，US也随之添加，然后使UGS 更负，反过来又按捺了ID的增大。但假如对温度安稳性要求更高时，单纯靠增大RS来安稳Q点，势必会导致Au下降，乃至发生严峻的非线性失真。图Z0218所示的分压式偏置电路，经过R1与R2分压，给栅极一个固定的IE电压，这样就可以把RS选的比较大，而Q点又不致于过低。图中Rg的首要作用是增大输入电阻，进一步减小栅极电流。
对分压式偏置电路，在确认静悉作业点时，相同可用图解法和计算法。与自给偏压电路不同之处是UG≠0。只需将栅源回路直流负载线方程改为：
